Machine asynchrone

Une machine asynchrone est une machine à induction, c’est-à-dire à courant alternatif et sans connexion entre le stator et le rotor. La dénomination moteur à induction est parfois utilisée mais ce terme est d'origine anglo-saxonne.

Le stator est relié au réseau
Le rotor est constitué de conducteurs en court circuit qui sont parcourus par des courants induits par le champ magnétique créé par les courants statoriques.

Image manquante
Machine_asynchrone_8_kW.jpg

Cette machine peut, selon sa construction, être reliée à un réseau monophasé ou polyphasé (généralement triphasé car c'est celui de la distribution)

La machine asynchrone est la machine électrique la plus utilisée dans le domaine des puissances supérieures à quelques kilowatts car elle offre alors le meilleur rapport qualité prix. Surtout depuis l'apparition dans les années 1980 de variateurs permettant de faire varier la fréquence de rotation du moteur dans une large gamme.

Bien que réversible, La machine asynchrone est principalement (mais pas exclusivement) utilisée en moteur.

Sommaire

1 Principes généraux

2 Machine asynchrone triphasée

2.1 Constitution

2.1.1 Réalisation du stator
2.1.2 Réalisation du rotor

2.2 Modélisation et mise en équation

2.2.1 Méthode utilisée
2.2.2 Notations
2.2.3 Les courants

2.2.3.1 Au stator
2.2.3.2 Au rotor

2.2.4 Les flux

2.2.4.1 Flux à travers un enroulement statorique
2.2.4.2 Flux à travers un enroulement rotorique

2.2.5 Les tensions

2.2.5.1 Tension aux bornes d'une phase du stator
2.2.5.2 Tension aux bornes d'une phase du rotor

2.3 Schémas équivalents

2.3.1 Schéma général
2.3.2 Schéma ramené au stator
2.3.3 Prise en compte des pertes fer
2.3.4 Identifications des éléments du schéma équivalent

2.3.4.1 Essai en continu
2.3.4.2 Essai au synchronisme : g = 0
2.3.4.3 Essai rotor bloqué et tension réduite : g = 1

2.4 Caractéristiques électromécaniques

2.4.1 Machine alimentée par un système de tensions de fréquence fixe

2.4.1.1 Couple électromécanique en fonction du glissement
2.4.1.2 Couple électromécanique en fonction de la vitesse de rotation
2.4.1.3 Les domaines de fonctionnement de la Machine asynchrone

2.4.2 Machine alimentée par un onduleur

2.4.2.1 Commande en U/f

2.4.2.1.1 Principe
2.4.2.1.2 Mise en équation
2.4.2.1.3 Remarques

2.5 Applications

3 Machine asynchrone monophasée

3.1 Constitution
3.2 Caractéristiques électromécaniques
3.3 Applications

Principes généraux

Les courants statoriques créent un champ magnétique tournant dans le stator. Ce champ tournant est synchrone de la fréquence des courants statoriques, c’est-à-dire que sa fréquence de rotation (sa vitesse) est proportionnelle à la fréquence d'alimentation de l'alimentation électrique. La vitesse de ce champ tournant est appelée vitesse de synchronisme

L'enroulement au rotor est donc soumis à des variations de flux (du champ magnétique). Une force électromotrice induite apparaît qui crée des courants rotoriques. Ces courants sont responsables de l'apparition d'un couple de forces de Laplace qui tend à mettre le rotor en mouvement afin de s'opposer à la variation de flux : loi de Lenz. Le rotor se met donc à tourner pour tenter de suivre le champ statorique.

La machine est dite asynchrone car elle est dans l'impossibilité, sans la présence d'un entraînement extérieur, d'atteindre la même vitesse que le champ statorique. En effet, dans ce cas, les courants s'annulent de même que le couple qu'ils produisent et la machine n'est plus entraînée. La différence de vitesse entre le rotor et le champ statorique est appelée glissement.

Lorsqu'il est entraîné au-delà de la vitesse de synchronisme, fonctionnement hyper synchrone, La machine devient un alternateur. Mais son stator doit être forcément relié au réseau car lui seul peut créer le champ magnétique nécessaire pour faire apparaître les courants rotoriques.

Un fonctionnement en alternateur autonome est toutefois possible à l'aide de condensateurs connectés sur le stator, à condition qu'il existe un champ magnétique rémanent. On retrouve cette même problématique lorsqu'on cherche à faire fonctionner des machines à courant continu à excitation série en génératrice. À défaut, des dispositifs d'électronique de puissance et une batterie permettent d'amorcer le fonctionnement en génératrice autonome. Cette solution est mise en œuvre pour produire de l'électricité à l'aide d'éoliennes dans des sites isolés.

Machine asynchrone triphasée

Constitution

Réalisation du stator

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Stator_machine_triphasée.jpg
Image:Stator machine triphasée.jpg

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Stator_feuilleté.jpg
Image:Stator feuilleté.jpg

Réalisation du rotor

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Coupe_rotor_machine_asynchrone.jpg
Image:Coupe_rotor_machine_asynchrone.jpg

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Tôle_cage_double_encoche.jpg
Image:Tôle_cage_double_encoche.jpg

Modélisation et mise en équation

Méthode utilisée

Il est très difficile, pour une charge donnée et à partir des tensions et des impédances, de calculer les courants dans la machine et d'en déduire le couple et la fréquence de rotation.

Comme pour ces labyrinthes que l'on trouve dans les journaux, il est plus facile de partir du but à atteindre et de remonter vers le départ. On considère donc que l'on connaît les courants. À partir de l'expression des courants statoriques et rotoriques on déduit les flux du champ magnétique qu'ils produisent. Connaissant les courants et les flux, on écrit l'expression des tensions en appliquant la loi d'Ohm et la loi de Faraday, puis on identifie.

Notations

On considère que la machine possède une seule paire de pôles.

Toutes les grandeurs statoriques sont repérées soit par l'indice _S soit par des indices en majuscule.
Toutes les grandeurs rotoriques sont repérées soit par l'indice _r soit par des indices en minuscule.

l'angle $\theta (t) = \Omega_m .t \,$ correspond au décalage angulaire entre le stator et le rotor. On a :

l'angle $\Omega_m .t = \omega_S - \omega_r = (1-g) . \omega_S \,$

Hypothèses : Son circuit magnétique est homogène et non saturé. Ses diverses inductances sont constantes. Elle est aussi parfaitement équilibrée :

les courants des trois phases statoriques ont la même valeur efficace I_S.
les courants des trois phases rotoriques ont la même valeur efficace I_r.

Les courants

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Schéma_enroulements_MAs.png

Au stator

On fixe l'origine des temps de manière à ce que l'on puisse écrire :

$i_A (t) = I_S (t) \sqrt{2} . \cos \alpha_S \,$

On en déduit les courants des deux autres phases du stator :

$i_B (t) = I_S (t) \sqrt{2} . \cos (\alpha_S - \frac{2 \pi}{3}) \,$

$i_C (t) = I_S (t) \sqrt{2} . \cos (\alpha_S + \frac{2 \pi}{3}) \,$

Avec : $\alpha_S = \omega_S . t \,$ , et $\omega_S \,$ : pulsation des courants statoriques

Au rotor

$i_a (t) = I_r (t) \sqrt{2} . \cos \alpha_r \,$

$i_b (t) = I_r (t) \sqrt{2} . \cos (\alpha_r - \frac{2 \pi}{3}) \,$

$i_c (t) = I_r (t) \sqrt{2} . \cos (\alpha_r + \frac{2 \pi}{3}) \,$

Avec : $\alpha_r= ( \omega_r . t - \alpha ) \,$ , $\omega_r = g. \omega_S \,$ : pulsation des courants statoriques, et $\alpha \,$ = phase à l'origine de $i_a \,$ donc variable car l'origine des temps est fixée par de $i_A \,$ .

Les flux

Notations :

$L_S ; L_r \,$ : Inductances propres d'un enroulement du stator ; d'un enroulement du rotor.
$M_S ; M_r \,$ : Inductance mutuelle entre deux enroulements du stator ; entre deux enroulements du rotor.
$M_{rS} \,$ : Valeur maximale de l'inductance mutuelle entre un enroulement du rotor et un du stator (correspondant à une position pour laquelle θ = 0 ± 2π/3 .

Flux à travers un enroulement statorique

$\Phi_A = L_S i_A + M_S i_B + M_S i_C + M_{rS} \cos \theta \cdot i_a + M_{rS} \cos (\theta + \frac{2 \pi}{3}) \cdot i_b + M_{rS} \cos (\theta - \frac{2 \pi}{3}) \cdot i_c \,$

On en change rien à cette expression en ajoutant : : $M_S i_A - M_S i_A \,$

$\Phi_A = (L_S - M_S) i_A + M_S (i_A + i_B + i_C) + M_{rS} \cos \theta \cdot i_a + M_{rS} \cos (\theta + \frac{2 \pi}{3}) \cdot i_b + M_{rS} \cos (\theta - \frac{2 \pi}{3}) \cdot i_c \,$

Comme : : $i_A + i_B + i_C = 0 \,$

$\Phi_A = (L_S - M_S) i_A + M_{rS} \cos \theta \cdot i_a + M_{rS} \cos (\theta + \frac{2 \pi}{3}) \cdot i_b + M_{rS} \cos (\theta - \frac{2 \pi}{3}) \cdot i_c \,$

On remplace : $i_a , i_b et i_c \,$ par leurs expressions et on utilise : $\cos a \cdot \cos b = \frac{1}{2} \cos (a + b) + \frac{1}{2} \cos (a - b) \,$

$\Phi_A = (L_S - M_S) i_A + M_{rS} I_r \sqrt{2} \left\{ \frac{3}{2} \cdot \cos (\theta + \alpha_r) + \frac{1}{2} \cdot \left[ \cos (\theta - \alpha_r) + \cos (\theta - \alpha_r - \frac{2 \pi}{3}) + \cos (\theta - \alpha_r + \frac{2 \pi}{3}) \right] \right\}\,$

$\Phi_A = (L_S - M_S) i_A + \frac{3}{2} M_{rS}I_r \sqrt{2} \cos (\theta + \alpha_r) \,$

Or $\theta = \Omega_m .t \,$ , $\alpha_r = (\omega_r . t - \alpha ) \,$ et $\Omega_m .t + \omega_r . t = \omega_S . t \,$

On obtient finalement :

$\Phi_A = (L_S - M_S) i_A + \frac{3}{2} M_{rS}I_r \sqrt{2} \cos (\omega_S . t - \alpha) \,$

On pose

$(L_S - M_S) = \mathcal{L}_S \,$ : inductance cyclique
$\frac{3}{2} M_{rS} = \mathcal{M}_{rS} \,$ : inductance mutuelle cyclique

Ces grandeurs cycliques permettent d'isoler chaque phase comme si elle était seule, comme si le flux qui la traverse ne dépendait que du seul courant qui alimente cette phase. L'introduction de ces grandeurs cycliques va permettre d'établir des modèles monophasés équivalents.

On pose également

$I'_r \,$ : Courant fictif de valeur efficace $I_r \,$ mais de fréquence $f_S \,$

L'expression du flux devient alors très simple. On applique la transformation complexe et l'on obtient le flux complexe d'une phase du stator

$\underline \Phi_A = \mathcal{L}_S \underline I_S + \mathcal{M}_{rS} \underline I'_r \,$ à la pulsation $\omega_S \,$

Flux à travers un enroulement rotorique

Le calcul du flux rotorique se mène de manière identique avec une différence de signe.

$\Phi_a = (L_r - M_r) i_a + M_{rS} \cos \theta \cdot i_A + M_{rS} \cos (\theta - \frac{2 \pi}{3}) \cdot i_B + M_{rS} \cos (\theta + \frac{2 \pi}{3}) \cdot i_C \,$

Avec l'introduction des grandeurs cycliques

$\Phi_a = \mathcal{L}_r i_a + \frac{3}{2} M_{rS}I_S \sqrt{2} \cos (\theta - \alpha_S) \,$

$= \mathcal{L}_r I_r \sqrt{2} \cos (\omega_r t - \alpha) + \mathcal{M}_{rS} I_S \sqrt{2} \cos (\omega_r t ) \,$

Le flux à travers un enroulement rotorique s'écrit

$\underline \Phi_a = \mathcal{L}_r \underline I_r + \mathcal{M}_{rS} \underline I'_S \,$ à la pulsation $\omega_r \,$

Les tensions

Tension aux bornes d'une phase du stator

$\underline V_A = R_S . I_A + \frac{d\Phi_A}{dt} \,$

$\underline V_A = (R_S + j \omega_S \mathcal{L}_S) \underline I_S + j \omega_S \mathcal{M}_{rS} \underline I'_r \,$

Tension aux bornes d'une phase du rotor

Le rotor est en court-circuit.

$\underline V_a = 0 = R_S . I_a + \frac{d\Phi_a}{dt} \,$

$0 = (R_r + j \omega_r \mathcal{L}_r) \underline I_r + j \omega_r \mathcal{M}_{rS} \underline I'_S \,$

Comme on a $\omega_r = g . \omega_S \,$ , on obtient :

$0 = (\frac{R_r}{g} + j \omega_S \mathcal{L}_r) \underline I_r + j \omega_S \mathcal{M}_{rS} \underline I'_S \,$

Schémas équivalents

Schéma général

Les deux équations suivantes :

$\underline V_A = (R_S + j \omega_S \mathcal{L}_S) \underline I_S + j \omega_S \mathcal{M}_{rS} \underline I'_r \,$

$0 = (\frac{R_r}{g} + j \omega_S \mathcal{L}_r) \underline I_r + j \omega_S \mathcal{M}_{rS} \underline I'_S \,$

correspondent à un schéma équivalent ne comportant que des tensions et des courants ayant une fréquence identique à celle de l'alimentation qui alimente la machine et dont le schéma est le suivant :

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Schéma_général_MAs-1.png

Schéma ramené au stator

Les circuits magnétiquement couplés peuvent être transformés en de nombreux schémas équivalents (pour plus de détails, on se référera à l'article correspondant). Chacune de ces transformations conduit à un modèle possible pour décrire la machine asynchrone. Dans la pratique, seul certains modèles sont effectivement utilisés.

Le modèle à fuites secondaires avec l'ensemble ramené au stator est le plus fréquent dans la littérature car il comporte des éléments que l'on peut identifier relativement simplement et de manière suffisamment précise, et il est simple d'emploi.

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Schéma_ramené_MAs-1.png

avec :

$\mathcal{N}_r = \frac{\mathcal{L}_R\mathcal{L}_S}{\mathcal{M}_{rS}}-\mathcal{M}_{rS}$
$R_r^* = R_r \cdot \frac{\mathcal{L}_S^2}{\mathcal{M}_{rS}^2} \,$

Ces grandeurs ne sont pas calculables (en particulier R_r), mais l'important est de savoir que si l'on admet les hypothèses de départ, alors il existe un dipôle identique à celui représenté ci-dessus équivalent à une phase de la machine asynchrone alimentée par un système de tensions triphasées équilibré.

Il est intéressant pour les bilans de puissance de décomposer la résistance $\frac{R_r^*}{g} \,$ en deux termes :

$R_r^* \,$ : résistance ramenée de l'enroulement rotorique, responsable des pertes par effet Joule au rotor (pertes Joule rotoriques).
$R_r^* \cdot \frac{1-g}{g} \,$ : résistance fictive : la puissance qu'elle consomme correspond en réalité à la puissance utile de la phase considérée. (Puissance transformée en puissance mécanique par la machine).

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Schéma_ramené_MAs-2.png

Prise en compte des pertes fer

On a considéré que le circuit magnétique était sans pertes, ce qui n'est pas le cas. Pour rendre compte des pertes fer qui dépendent du carré de l'alimentation, on ajoute dans ce modèle une résistance fictive R_F en parallèle avec l'inductance statorique.

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Schéma_ramené_MAs-3.png

Identifications des éléments du schéma équivalent

Après avoir établi que le schéma précédent correspondait à une phase de la machine asynchrone, on peut identifier le modèle correspondant à une machine quelconque en réalisant trois essais :

Essai en continu

Réalisé sur une phase de la machine, il permet de mesurer la résistance statorique R_S

Essai au synchronisme : g = 0

1/g tend vers l'infini. Le modèle équivalent d'une phase de la machine devient : schéma A l'aide d'un wattmètre, d'un ampèremètre et d'un voltmètre, on mesure P₀, Q₀, I_S0 et V_S0 on obtinet les trois équations :

$P_0=R_sI_{S0}^2+\frac{V'^2}{R_F}$
$Q_0=\frac{V'^2}{\mathcal{L}_S\omega}$
$V'=V_{S0}\frac{R_F\mathcal{L}_S\omega}{\sqrt{(R_SR_F)^2+(\mathcal{L}_S\omega*(R_F+R_S))^2}}$

R_S étant connue, on peut calculer les trois inconnues : R_F, $\mathcal{L}_S \,$ et V'

Le courant I_S0 étant faible lors de l'essai au synchronisme, on peut généralement négliger la perte de tension due à la resistance statorique devant la tension V_S0. Les équations deviennent alors:

$P_0=\frac{V_{S0}^2}{R_F}$
$Q_0=\frac{V_{S0}^2}{\mathcal{L}_S\omega}$

On calcule alors directement R_F et $\mathcal{L}_S \,$ :

$R_F=\frac{V_{S0}^2}{P_0}$
$\mathcal{L}_S=\frac{V_{S0}^2}{Q_0\omega}$

Essai rotor bloqué et tension réduite : g = 1

g tend vers 1. Le modèle équivalent d'une phase de la machine devient : schéma

A l'aide d'un wattmètre, d'un ampèremètre et d'un voltmètre, on mesure P₁, Q₁, I_S1 et V_S1et on obtient les trois équations :

équation 1
équation 2
équation 3

La tension V_S1 étant faible, les courants ciculants dans R_Fet $\mathcal{L}_S$ peuvent généralement être négliger devant I_S1. Les équations deviennent alors

$P_1=(R_S+R_r^*)I_{S1}^2$
$Q_1=\mathcal{N}_r \omega I_{S1}^2$

L'identification des derniers paramètres de la machine est alors rapide:

$R_r^*=\frac{P_1}{I_{S1}^2}-R_S$
$\mathcal{N}_r = \frac{Q_1}{\omega I_{S1}^2}$

Caractéristiques électromécaniques

Le schéma établi précédemment permet d'obtenir facilement les caractéristiques électromécaniques de la machine asynchrone monophasée :

En effet la puissance électromagnétique utile, c’est-à-dire celle transformée en énergie mécanique correspond pour chaque phase à la puissance consommée par la résistance $R_r^* \cdot \frac{1-g}{g} \,$

La puissance électromécanique totale a donc pour expression :

$P_{em} =T_{em} \cdot \Omega = 3 R_r^* \cdot \frac{1-g}{g} \cdot I_r^2 \,$

Machine alimentée par un système de tensions de fréquence fixe

Le modèle ci dessus permet d'obtenir l'expression du couple soit en fonction du glissement soit en fonction de la vitesse. Le calcul est très simplifié et peut être fait à la main si l'on néglige la résistance statorique. Dans ce cas, on ajoute une erreur de 2 ou 3 %, mais on obtient une courbe dont l'allure est proche de la réalité. De toute façon, on ne doit pas perdre de vue que ce ne sont que des modèles.

Dans le cadre de cette approximation on a :

$I_r^2 = \frac{V_S^2}{( \mathcal{N}_r \omega_S)^2+(\frac{R_r^* }{g})^2} \,$

Avec $V_S \,$ : valeur efficace de la tension aux bornes d'une des phases du stator de la machine.

Couple électromécanique en fonction du glissement

De l'expression de la puissance et des deux équations ci dessus on en déduit l'expression du couple électromagnétique en fonction du glissement g :

Pour une machine à p paires de pôles on a : $\Omega = (1-g) \cdot \frac{\omega_S}{p} \,$

Cela conduit à :

$T_{em}= 3 p \frac{V_S^2}{\omega_S} \cdot \frac{\frac{R_r^*}{g}}{( \mathcal{N}_r \omega_S)^2+(\frac{R_r^* }{g})^2} \,$

$= 3 p \frac{V_S^2}{\omega_S} \cdot \frac{1}{(\frac{g (\mathcal{N}_r \omega_S)^2}{R_r^*})+ (\frac{R_r^* }{g})} \,$

$= \frac{3 p}{\mathcal{N}_r} \cdot \frac{V_S^2}{ \omega_S^2} \cdot \frac{1}{(\frac{g \mathcal{N}_r \omega_S}{R_r^*})+ (\frac{R_r^* }{g \mathcal{N}_r \omega_S })} \,$

Le couple électromagnétique passe par un maximum pour :

$g =\frac{R_r^*}{ \mathcal{N}_r \omega_S} \,$

La courbe représentative de l'expression du couple en fonction du glissement possède une symétrie par rapport à l'origine :

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Couple_f(glissement)_MAs.png

Couple électromécanique en fonction de la vitesse de rotation

Cette courbe est plus habituelle et plus concrète, elle se déduit simplement de la courbe en fonction du glissement grâce à la relation :

$\Omega = (1-g) \cdot \frac{\omega_S}{p} \,$

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Couple_f(vitesse)_MAs.png

Les domaines de fonctionnement de la Machine asynchrone

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Domaines_fonctionnement_MAs.png

Machine alimentée par un onduleur

Réglage de la vitesse de rotation des moteurs asynchrones triphasés [1]

Commande en U/f

Principe

La conservation du rapport U/f permet au circuit magnétique d'être dans le même état magnétique quelque soit la fréquence d'alimentation. Autrement dit, la forme du cycle d'hystéresis parcourru par le circuit magnétique reste identique quelque soit f.

Ceci a pour conséquence qu'une commande qui maintient U/f constant permet de conserver la même courbe de couple en fonction du glissement pour n'importe quelle fréquence d'alimentation.

Pour cela, la machine asynchrone est alimenté par un onduleur délivrant une tension de fréquence f et dont la valeur efficace du fondamental V₁ est telle que le rapport V₁/f est maintenu constant.

Mise en équation

Pour comprendre le principe de la commande en U/f, il faut reprendre l'équation du couple.

$T_{em}= \frac{3 p}{\mathcal{N}_r} \cdot \frac{V_S^2}{ \omega_S^2} \cdot \frac{1}{(\frac{g \mathcal{N}_r \omega_S}{R_r^*})+ (\frac{R_r^* }{g \mathcal{N}_r \omega_S })} \,$

On note $C m a x$ le couple maximum.

$C_{max}=\frac{3 p}{2*\mathcal{N}_r} \cdot \frac{V_S^2}{ \omega_S^2}$

On réécrit la relation flux/tension afin de faire apparaître le flux.

$\frac{d\Phi_A}{dt}=j \omega_S * \Phi_A = V_A$

On note $Φ s$ la valeur efficace du flux nominal.

$C_{max}=\frac{3 p}{2*\mathcal{N}_r} \cdot \Phi_s^2$

Si on garde le rapport $\frac{V_S}{ \omega_S}$ constant, il est donc possible de déplacer la vitesse à laquelle $C m a x$ est disponible. L'expression du couple devient:

$T_{em}= \frac{2 C_{max}}{(\frac{g \mathcal{N}_r \omega_S}{R_r^*})+ (\frac{R_r^* }{g \mathcal{N}_r \omega_S })} \,$

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Variation-couple-uf.jpg

Remarques

Lors d'un démarrage (faible fem) à fort couple (courant important), la chute de tension due à la résistance statorique devient plus importante que la fem. Il est alors impossible d'obtenir le flux nominal dans la machine grâce à la loi U/f=cst. Pour compenser cela, les variateurs industriels proposent différentes lois U(f). Le choix de la loi à utiliser dépend de l'application.

Une fois que la tension nominale est atteinte, on augmente la fréquence d'alimentation du moteur sans augmenter sa tension. On parle alors de défluxage de la machine. Cela amène bien entendu une baisse du couple maximum délivrable par la machine. Un démarrage dans de tels conditions se fera donc à couple constant puis à puissance constante.

Applications

Machine asynchrone monophasée

Ces machines sont toujours utilisées en moteur et généralement limitées à des puissances de quelques kilowatts.

Constitution

Le moteur asynchrone lorsqu'il est alimenté en monophasé nécessite un système de démarrage. il en existe de différente sorte ce qui détermine une différenciation de ces moteurs :

Les spires de Frager qui sont utilisés dans des dispositifs exigeant un couple assez faible au démarrage tel que les ventilateurs électriques et d'autres petits appareils électroménagers.

Un enroulement auxiliaire de démarrage en série avec un condensateur avec ou sans commutateur centrifuge de coupure : Ce type de moteur peut généralement fournir un plus grand couple de démarrage. On les trouve dans les machines à laver et dans l'outillage électroportatif de puissance moyenne (supérieur à 1500 W).

- A l'arrêt le condensateur et l'enroulement de démarrage sont reliés à la source d'énergie, fournissant le couple de démarrage et déterminant le sens de rotation. Il suffit d'inverser l'enroulement auxiliaire pour que le moteur tourne à l'envers.

- Usuellement, une fois le moteur lancé à une certaine vitesse, un interrupteur centrifuge ouvre le circuit de l'enroulement et du condensateur de démarrage.

Machine asynchrone

Principes généraux

Machine asynchrone triphasée

Constitution

Réalisation du stator

Réalisation du rotor

Modélisation et mise en équation

Méthode utilisée

Notations

Les courants

Au stator

Au rotor

Les flux

Flux à travers un enroulement statorique

Flux à travers un enroulement rotorique

Les tensions

Tension aux bornes d'une phase du stator

Tension aux bornes d'une phase du rotor

Schémas équivalents

Schéma général

Schéma ramené au stator

Prise en compte des pertes fer

Identifications des éléments du schéma équivalent

Essai en continu

Essai au synchronisme : g = 0

Essai rotor bloqué et tension réduite : g = 1

Caractéristiques électromécaniques

Machine alimentée par un système de tensions de fréquence fixe

Couple électromécanique en fonction du glissement

Couple électromécanique en fonction de la vitesse de rotation

Les domaines de fonctionnement de la Machine asynchrone

Machine alimentée par un onduleur

Commande en U/f

Principe

Mise en équation

Remarques

Applications

Machine asynchrone monophasée

Constitution

Caractéristiques électromécaniques

Applications

See also: Machine asynchrone, Circuit magnétique, Circuits magnétiquement couplés, Condensateur, Couple, Force de Laplace, Force électromotrice, Hystéresis, Inductance, Interrupteur